问题
考虑 \(x\) 轴上运动,不受任何力的 \(N\) 个质点 \(1,2,\cdots,N\) 质量分别为 \(m_1 , m_2 ,\cdots,m_N\) 。选择如 下 \(N\) 个量作为广义坐标:
\(q_{12}\) 为质点 \(12\) 的相对坐标,即 \(q_{12} =x_1 -x_2\) ;
\(q_{3--12}\) 为质点 \(3\) 与“质点 \(12\) 的质心”的相对坐标;
\(q_{4--123}\) 为质点 \(4\) 与“质点 \(123\) 的质心”的相对坐标;
\(q_{N--123\cdots N-1}\) 为质点 \(N\) 与“质点 \(123\cdots N-1\) 的质心”的相对坐标;
\(Q\) 为所有质点的质心坐标。
利用这组广义坐标写出系统的拉格朗日量 \(L\) ,证明 \(L\) 可以写成 \(N\) 项之和,每项之和一个广义 坐标或者广义速度相关(即,这些广义坐标之间不存在耦合)。
证明一
记
\begin{align*} M_n=\sum_{i=1}^nm_n \end{align*}由 \(q_N = x_N -\frac{m_1x_1+m_2x_2 +\cdots +m_{N-1}x_{N-1}}{M_{N-1}}\) 及 \(Q = \frac{m_1x_1+m_2x_2 +\cdots +m_{N}x_{N}}{M_{N}}\) 可解得：
\begin{align*} x_N = Q +q_N \frac{M_{N-1}}{M_N} \end{align*}同理可解得：
\begin{equation*} \left\{ \begin{aligned} x_{N-1} =& Q -q_N \frac{m_N}{M_N}+q_{N-1}\frac{M_{N-2}}{M_{N-1}}\\ x_{N-2} =& Q -q_N \frac{m_{N}}{M_{N}} - q_{N-1}\frac{m_{N-1}}{M_{N-1}}+ q_{N-2}\frac{M_{N-3}}{M_{N-2}} \\ & \vdots\\ x_2 =& Q -q_N \frac{m_{N}}{M_{N}} - q_{N-1}\frac{m_{N-1}}{M_{N-1}} \cdots -q_3 \frac{m_3}{M_3}-q_2 \frac{M_1}{M_2} \\ x_1 =& Q -q_N \frac{m_{N}}{M_{N}} - q_{N-1}\frac{m_{N-1}}{M_{N-1}} \cdots -q_3 \frac{m_3}{M_3}+q_2 \frac{m_2}{M_2} \end{aligned} \right. \end{equation*}拉格朗日量为：
\begin{align*} L= \frac{1}{2} \left( m_1 \dot{x}_1^2 +m_2 \dot{x}_2^2 + \cdots + m_N\dot{x}_N^2 \right) \end{align*}把变换关系代入拉格朗日量中并展开，广义坐标之间的耦合项为
\begin{align*} 2\dot{Q}\dot{q}_N\left( m_{N}\frac{M_{N-1}}{M_N} - m_{N-1} \frac{m_{N}}{M_{N}} - m_{N-2} \frac{m_N}{M_{N}}-\cdots - m_1 \frac{m_{N}}{M_{N}}\right) = 0 \end{align*}同理可得其它耦合项也都为零。
证明二
先考虑两粒子的情况：
由
\begin{equation*} \left\{ \begin{aligned} q_{12} =& x_1-x_2 \\ Q_{12} =& \frac{m_1x_1 +m_2 x_2}{m_1 +m_2} \end{aligned} \right. \end{equation*}解得
\begin{equation*} \left\{ \begin{aligned} x_1 = \frac{m_2}{m_1+m_2}q_{12} + Q_{12} \\ x_2 = -\frac{m_1}{m_1+m_2}q_{12} + Q_{12} \end{aligned} \right. \end{equation*}拉格朗日量为：
\begin{align*} L_{12} =& \frac{1}{2}\left( m_1 \dot{x}_1^2 +m_2 \dot{x}_2^2 \right) \\ =& \frac{1}{2}\left[ \left(\frac{m_1m_2}{m_1 +m_2}\right) \dot{q}_{12}^2 +(m_1+m_2) \dot{Q}^2_{12} \right] \end{align*}其中第一项为两个粒子之间相对运动的动能，第二项为质心的动能。没有广义坐之间的标耦合项。
对于三粒子的情况：首先选择 \(q_{12}\) , \(Q_{12}\) 和 \(x_3\) 作为广义坐标，则系统拉氏量为
\begin{align*} L_{123} =& \frac{1}{2}\left[ \left(\frac{m_1m_2}{m_1 +m_2}\right) \dot{q}_{12}^2 +(m_1+m_2) \dot{Q}^2_{12} +m_3 \dot{x}_3^2 \right]. \end{align*}可见上式中后两项的形式和两个质点的拉式量形式相同。换句话说，我们可以把”12的质心”和粒子3理解为两个粒子，质量分别为 \(m_1+m_2\) 和 \(m_3\) 。 因此，跟前面讨论的两个粒子的情况类似，我们可以选择此二者的“相对坐标” \(q_{3--12}\) 、“质心坐标” \(Q_{123}\) ,跟 \(q_{12}\) 一起作为新的广义坐标。这里 \(q_{3--12}\) 和 \(Q_{123}\) 的定义为
\begin{equation*} \left\{ \begin{aligned} q_{3--12} =& Q_{12} -x_3 \\ Q_{123} = & \frac{(m_1+m_2)Q_{12} +m_3 x_3}{(m_1+m_2)+m_3}= \frac{m_1x_1+m_2x_2 +m_3 x_3}{m_1+m_2+m_3} \end{aligned} \right. \end{equation*}注意 \(Q_{123}\) 也就是此3个粒子总的质心坐标 \(Q\) .根据上面两个粒子情况的讨论可知，此时的拉式量为：
\begin{align*} L_{12} = \frac{1}{2}\left\{ \left(\frac{m_1m_2}{m_1 +m_2}\right) \dot{q}_{12}^2+ \left[\frac{(m_1+m_2)m_3}{(m_1 +m_2)+m_3}\right] \dot{q}_{3--12}^2 +\left[(m_1+m_2)+m_3\right] \dot{Q}^2_{123} \right\} \end{align*}没有广义坐标之间的耦合项。三个粒子的情况由此得证。于 $N$粒子的情况以此类推。
致谢
感谢 Peng Zhang 老师的习题和解答.