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对角矩阵元相等

形如

\[ H = \left( \begin{array}{cc} a & b\\\\ b & c \end{array}\right) \]

与以下自旋问题类比:

在 \(x-z\) 平面内任意方向加磁场 \(\vec{a} = (a_1, 0, a_3)\) 求解能量本征值,Hamiltonian写为

\[ H = a_0 + \vec{\sigma}\cdot\vec{a} = \left(\begin{array}{cc} a_0+a_3 & a_1\\\\ a_1 & a_0-a_3 \end{array}\right) \]

沿 \(y\) 轴转动坐标系,将 \(z\) 轴转到磁场的方向,由物理意义直接解得能量本征值为

\[ E = a_0 \pm \sqrt{a_1^2 +a_3^2} \]

所以原问题的本征值可直接写出为

\[ \lambda = \frac{a+c}{2} \pm \sqrt{b^2 +\frac{(a - c)^2}{4}} \]